巨热力学势是统计力学中使用的一个量，特别是在开放系统的不可逆过程里使用。在统计力学中，它作为巨正则系综的特性函数出现。
定义巨热力学势一般记作
或
，其定义为
是内能，
是系统的温度，
是熵，
是化学势，
是系统中的粒子数。
巨热力学势1的改变量为
这里
为压强，
为体积。该等式推导过程中用到了热力学基本关系。
当系统达到热力学平衡，
有最小值。这一点可由等温定容、化学势恒定的条件下
自然得出。
朗道自由能一些文献中会提到朗道自由能或朗道势能：
这以俄罗斯物理学家列夫·朗道命名。视系统具体的定义，它可能是巨热力势的同义词。对于均相系统，一般有
。
均相系的巨热力学势对于一标度伸缩不变的体系（即由
个全同子系统
组合而成的大系统
）而言，当我们试图扩大此系统的体积而保持系统状态均一稳定时，必然有新的粒子和更多能量从粒子源涌入该系统。在这过程中，压强作为强度性质，将不随体积的变化而改变：
同时粒子数和其它的广延性质（内能、焓、熵等性质）将与系统的体积成正比：
由此容易得到
以及
对于巨热力势的一种直观的理解方式是，它等于我们在将系统“挤压”到体积为零的过程中所能获得的能量（注意，在此过程中，系统会将其全部粒子重新释放入粒子源中）。巨热力势是个负值，这是因为进行这种“挤压”实际上需要外界对系统做功。
不过，以上推导过程中用到的这种标度不变性在多数实际系统中并不存在。例如，对于单个分子甚或一块金属中所有电子所组成的系统，增加其体积并不改变其中的电子数目。一般而言，对于体积过小的系统，或各部分之间存在长程相互作用（所谓长程是指，作用发生的尺度不亚于热力学极限的尺度）的系统，
。
理想气体的巨热力学势对于理想气体
这里
是巨配分函数，
是波尔兹曼常数，
是粒子1的配分函数且
等于
。式中
的是玻尔兹曼因子。
本词条内容贡献者为:
刘军 - 副研究员 - 中国科学院工程热物理研究所